Die in den Gleichungen ausgesprochene Thatsache schliessen wir aus der Einwirkung, welche der Erdmagnet auf jeden experimentell darstellbaren Magnet ausübt. Die erdmagnetische Kraft lässt sich in eine verticale und eine horizontale Componente zerlegen. Wenn man nun einen Magnet so aufhängt, dass er nur in horizontaler Richtung sich frei bewegen kann, so kommt die verticale Componente der erdmagnetischen Kraft nicht zur Geltung. Die horizontale Componente hat für jeden Ort an der Erdoberfläche eine bestimmte Grösse und eine bestimmte Richtung. Bei der verhaltnissmässig geringen Ausdehnung des aufgehängten Magnets werden demnach allen seinen magnetischen Theilchen parallele und gleiche Beschleunigungen ertheilt. Bezeichnen wir diese Beschleunigung mit T\!, so wird der Magnet in der Richtung des erdmagnetischen Meridians von einer horizontalen Gesammtkraft


\sum T \,\mu = T\sum \mu , \, resp.


\int T\,d\mu = T \int d \mu


in Anspruch genommen. Nun übt aber der Erdmagnet keinerlei Anziehung oder Abstossung, sondern nur eine drehende Wirkung aus. Folglich muss


T \sum \mu =0 , \, resp. T \int d \mu =0 , \,


sein, d. h. es muss, da T\! constant und von Null verschieden ist, die eine oder die andere der Gleichungen erfüllt sein.